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Relatividad especial

  1. Como se usan las transformaciones de Lorentz

    A lo largo del tiempo en la participación en el foro de LWDF, varias veces he visto como algunos de los estudiantes que ingresan pidiendo ayuda sobre relatividad especial porque a la hora de resolver problemas aplicando las transformaciones de Lorentz, caen en errores de interpretación y no llegan a buen puerto ni con los resultados ni con el entendimiento de lo que las transformaciones implican.

    Comencemos por lo básico , algunas definiciones escuetas

    Sistemas de referencia

    En relatividad especial se utilizan sistemas de referencia inerciales y debido al segundo postulado de la relatividad, ningún sistema de referencia es mejor que otro para realizar mediciones de espacio y de tiempo, de esto se concluye ...

    Actualizado 15/04/2018 a las 02:13:27 por Richard R Richard

    Categorías
    Relatividad especial , Física , La web de Física
  2. Transformaciones de Lorentz aplicadas a la función de onda electromagnética

    Definiendo la función de onda electromagnética

    Podemos escribir la función de onda electromagnética a partir del campo eléctrico o magnético

    \displaystyle\frac{\partial^2E }{\partial x^2 }+\frac{\partial^2E }{\partial y^2}+\frac{\partial^...

    o

    \displaystyle\frac{\partial^2B }{\partial x^2 }+\frac{\partial^2B }{\partial y^2}+\frac{\partial^...

    y sabemos que ambas soluciones se encuentran en diferencia de fase en plano perpendicular a la dirección de propagación.

    Tambien que en terminos generales se puede escribir

    \displaystyle\frac{\partial^2\phi }{\partial x^2 }+\frac{\partial^2\phi }{\partial y^2}+\frac{\pa...
    ...
  3. Transformaciones de Galileo aplicadas a la función de onda electromagnética

    Definiendo la función de onda electromagnética

    Podemos escribir la función de onda electromagnética a partir del campo eléctrico o magnético

    \displaystyle\frac{\partial^2E }{\partial x^2 }+\frac{\partial^2E }{\partial y^2}+\frac{\partial^...

    o

    \displaystyle\frac{\partial^2B }{\partial x^2 }+\frac{\partial^2B }{\partial y^2}+\frac{\partial^...

    y sabemos que ambas soluciones se encuentran en diferencia de fase en plano perpendicular a la dirección de propagación.

    También que en términos generales se puede escribir

    \displaystyle\frac{\partial^2\phi }{\partial x^2 }+\frac{\partial^2\phi }{\partial y^2}+\frac{\pa...
    ...
  4. Deducción de la metrica de Schwarzchild

    Deducción de la Métrica de Schwardchild

    La métrica de Schwardchild es el resultado de las ecuaciones de campo de Einstein que describe como es el espacio-tiempo en la cercanía de un objeto esférico con masa estático.

    Voy a trabajar con las coordenadas  (t,r,\theta,\phi) designadas como (0,1,2,3) respectivamente.

    Paso a aclarar alguno supuestos previamente para utilizarlo luego en el desarrollo.


    • Decir que el espacio tiempo es esfericamente simétrico equivale a decir que es invariante bajo rotaciones y tomando su imagen espejo en cada una de sus coordenadas. la métrica dará el valor tanto en r como en -r, y el mismo en \theta como en -\theta de la misma manera en \phi y -\phi
    • Decir
    ...
  5. Deducción matematica de las ecuaciones de Friedmann

    Teniendo en cuenta el Principio Cosmológico y el Postulado de Weyl se puede establecer un ansatz simétrico para la métrica del espacio-tiempo .

    \dd s^2= \dd t^2 - S(t)^2g_{ij}\dd x^i \dd x^j

    donde g_{ij} es la métrica de  \mathbb{R}^3

    de esta manera el tensor de Riemann de esta métrica cumple que

    R_{ijkl}=k(g_{il}g_{jk}-g_{ik}g_{jl})

    y que el tensor de Ricci sera

    R_{ij}=-2kg_{ij}

    esto verifica que se cumple la condición de ser un espacio con cantidad máxima de simetrías y con curvatura constante.

    Además la isotropía del espacio tiene implicancia en que el ansatz debe contar con simetría esférica.

    asi se propone en  \mathbb{R}^3 ...

    Actualizado 21/12/2016 a las 01:39:34 por Richard R Richard

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